Влияние относительной плотности воздуха на электрическую прочность разрядного промежутка
12 ОТЧЕТ ПО ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЕ Моделирование на ПЭВМ электрического поля и пробивного напряжения шарового измерительного разрядника Вариант № 20
Выполнил: студент группы ЭС-41 Проверил: преподаватель, к.т.н.
Вологда
СОДЕРЖАНИЕ
1. ИСХОДНЫЕ ДАННЫЕ 2. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОЙ ПЛОТНОСТИ ВОЗДУХА НА ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ ПРОЧНОСТЬ РАЗРЯДНОГО ПРОМЕЖУТКА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ДЛИНЫ РАЗРЯДНОГО ПРОМЕЖУТКА НА ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ И ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ ПРОЧНОСТЬ РАЗРЯДНОГО ПРОМЕЖУТКА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ РАДИУСА КРИВИЗНЫ ЭЛЕКТРОДОВ НА ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ И ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ ПРОЧНОСТЬ РАЗРЯДНОГО ПРОМЕЖУТКА . ВЫВОДЫ 5.1 Влияние относительной плотности воздуха на электрическую прочность разрядного промежутка Влияние расстояния между электродами на электрическое поле и электрическую прочность разрядного промежутка Влияние радиуса кривизны электродов на электрическое поле и электрическую прочность разрядного промежутка СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ
ЦЕЛЬ РАБОТЫ Изучение основных форм самостоятельного разряда в газе, а также влияние на электрическую прочность и электрическое поле разрядного промежутка основных физико-химических свойств газа (воздух) и геометрических характеристик; и использование в практической электроэнергетике закономерностей, обнаруженных при выполнении практикума. ХОД РАБОТЫ . Исследование влияния относительной плотности воздуха (δ) на электрическую прочность разрядного промежутка. . Исследование влияния расстояния между электродами на электрическое поле и электрическую прочность разрядного промежутка: для δ = 1увеличивать расстояние между шарами с шагом 0,2 см (3 точки); . Исследование влияния радиуса кривизны электродов на электрическое поле и электрическую прочность разрядного промежутка: для δ = 1 уменьшать диаметр шаров при исходном расстоянии между ними с шагом 2 см (3 точки).
1. ИСХОДНЫЕ ДАННЫЕ электрический поле разряд газ Диаметр шаров D=10 см; Исходное напряжение Uисх=100кВ; Расстояние между шарами L=3,5 см;
2. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОЙ ПЛОТНОСТИ ВОЗДУХА (δ) НА ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ ПРОЧНОСТЬ РАЗРЯДНОГО ПРОМЕЖУТКА
Результаты моделирования приведены в табл. 2.1-табл. 2.4.
Таблица 2.1 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=0,9 Х, U* cм Значения
Таблица 2.2 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1 Х, U* cм Значения
Таблица 2.3 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1,1 Х, U* cм Значения
Таблица 2.4 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1,2 Х, U* cм Значения
3. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ РАССТОЯНИЯ МЕЖДУ ЭЛЕКТРОДАМИ НА ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ И ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ ПРОЧНОСТЬ РАЗРЯДНОГО ПРОМЕЖУТКА
Результаты моделирования приведены в табл. 3.1- табл. 3.3.
Таблица 3.1 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1 и длине промежутка L=3,7 см Х, U* cм Значения
Таблица3.2 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1 и длине промежутка L= 3,9 см Х, U* cм Значения
Таблица 3.3 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1 и длине промежутка L=4,1 см. Х, U* cм Значения
4. ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ РАДИУСА КРИВИЗНЫ ЭЛЕКТРОДОВ НА ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ И ЭЛЕКТРИЧЕСКУЮ ПРОЧНОСТЬ РАЗРЯДНОГО ПРОМЕЖУТКА
Результаты моделирования приведены в табл. 4.1-табл. 4.3
Таблица 4.1 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1 и диаметре шаровых электродов D=8 см. Х, U* cм Значения
Таблица 4.2 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1 и диаметре шаровых электродов D=6см. Х, U* cм Значения
Таблица 4.3 Распределение коэффициента эффективной ионизации по длине воздушного промежутка при относительной плотности воздуха δ=1 и диаметре шаровых электродов D= 4см Х, U* cм Значения
Выводы Влияние относительной плотности воздуха на электрическую прочность разрядного промежутка
При исследовании влияния относительной плотности воздуха на электрическую прочность разрядного промежутка его геометрические параметры не изменялись, и картина электрического поля междуэлектродного пространства оставалась неизменной, поэтому коэффициент неоднородности в этом случае не меняется и равен, (5.1) [8]
где
При анализе двойного неравенства Условие самостоятельности разряда определяется выражением (5.2), [8]:
где Из табл. 2.1 при δ=0,9 видно, что при U*≤0,92 существует коронный разряд, т.к. выполняется условие самостоятельности разряда ( При U*≥0,93 условие самостоятельности разряда выполняется и Определим вид разряда, для этого вычислим мгновенное значение тока пробоя по выражению (5.3)[8]:
где t - время, равное 1 секунде. Суммарный заряд приблизительно допустимо вычислить по выражению (5.4). [8]
где q- заряд электрона;- число отрезков, на которое разбит промежуток S;=n+1
Значение тока очень мало. Делаем вывод, что это не электрическая дуга. Т.к. относительная плотность воздуха δ=0,9, то полученный разряд не может быть тлеющим. Тлеющий разряд возникает при условии, когда δ≤0,01, [8]. Таким образом разряд является искровым. Из табл. 2.2 при δ=1 при U* ≤1.02 корона, при U* ≥1.04 искра. Из табл. 2.3 при δ=1,1при U* ≤1.12 корона, при U* ≥1.14 искра. Из табл. 2.4 при δ=1,2при U* ≤1.22 корона, при U* ≥1.24 искра. Сведем значения δ и соответствующие им значения пробивного напряжения в табл. 5.1:
Таблица 5.1 Зависимость пробивного напряжения от относительной плотности воздуха
Как видно из вышеизложенных данных, при повышении относительной плотности воздуха с 0,9 до 1,2 пробивное напряжение возрастает с 0,93 до 1,24, значит, электрическая прочность воздуха увеличивается. Эффект влияния относительной плотности воздуха на электрическую прочность разрядного промежутка используется : в воздушных и элегазовых выключателях, в которых к определяющим конструктивным параметрам относятся давление и род газа; в элегазовых герметизированных распределительных устройствах в диапазоне линейного роста напряжения при р≤0,2 МПа увеличение давления , позволяет пропорционально уменьшить размеры и пропорционально квадрату размеров снизить площадь поверхности и массу оболочки. В диапазоне существенных отклонений от закона подобия (р ≥0,6 МПа) дальнейшее увеличение давления почти не приводит к росту электрической прочности. Исходя из выше сказанного, оптимальный диапазон рабочих давлений находиться в границах 0,35-0,55 МПа; в газонаполненных кабелях низкого (7-15 н/см2), среднего(17-30 н/см2 ) и высокого ( 100-150 н/см2) давления, для которых увеличение относительной плотности достигается путём повышения давления [1] , [5], [7].
12
Популярное: Модели организации как закрытой, открытой, частично открытой системы: Закрытая система имеет жесткие фиксированные границы, ее действия относительно независимы... ![]() ©2015-2024 megaobuchalka.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. (189)
|
Почему 1285321 студент выбрали МегаОбучалку... Система поиска информации Мобильная версия сайта Удобная навигация Нет шокирующей рекламы |